Lorentzi teisendus

Relativistlike mehaanika - mehaanika, mis uurib kehade kiirustel lähedal valguse kiirus.

Tuginedes erirelatiivsusteooria teooria analüüsida mõiste samaaegsed kaks sündmust, mis toimub erinevates inertsiaalsetes viiteraamistikud. See on seadus Lorentzi. Arvestades fikseeritud süsteemi jahutuse ja H1O1U1 süsteem, mis liigub võrreldes kiirus jahutussüsteemi V. Tutvustame märge:

Hou = K = K1 H1O1U1.

Me eeldame, et kaks süsteemi on eriline paigaldus päikesepatareid, mis asuvad punktid AC ja A1C1. Nende vaheline kaugus on sama. Täpselt keset A ja C vahel, A1 ja C1 on vastavalt B- ja B1 sagedusalas paigutamine lampe. Sellised laternat samal ajal sellest hetkest, kui B ja B1 teineteise vastas.

Oletame, et esialgse ajakava K ja K1 on joondatud, kuid nende vahendid on teineteise suhtes nihutatud. Liikumisel suhtelise K1 K kiirusel V mingil ajahetkel ja B1 võrdsed. Sel ajahetkel sibulad, mis on nendes laigud süttib. Vaatleja, mis asub süsteemi K1 tuvastab üheaegse esinemise väikesed A1 ja C1. Samamoodi vaatleja süsteemis K fikseerib samaaegselt välimus valgust ja C. Sel juhul, kui vaatleja K lüüa kerge jaotussüsteemi K1, ta märkab, et valgus, mis tuli B1 ei tule korraga kuni A1 ja C1 . See on tingitud asjaolust, et K1 süsteem liigub kiirusega V võrreldes K. süsteem

See kogemus kinnitab, et vaatleja kellad süsteemi K1 sündmus A1 ja C1 toimuvad samaaegselt ja piire vaatleja K selliseid sündmusi ei samaaegseks. See tähendab, et intervall sõltub taustsüsteemi.

Seega analüüsi tulemused näitavad, et võrdsus on aktsepteeritud klassikalise mehaanika, on kehtetu, nimelt: t = t1.

Arvestades teadmised põhitõdesid erirelatiivsusteooria ja kui analüüsi tulemus ja katseseerias soovituslikke Lorenz võrrandi (Lorentzi teisendus), et parandada klassikalise Galileo transformatsiooni.

Oletame, et raami K on segment AB, mis koordineerib kogu A (x1, y1, z1) B (x2, y2, z2). Alates Lorentzi teisendus on teada, et koordinaatide y1 ja y2 ja z2 ja z1 varieeruda Galileo transformatsiooni. Koordinaadid x1 ja x2 omakorda muuta Lorentz võrrandid.

Siis pikkus segment AB K1 süsteem on võrdeline süsteemi muutmine segmendi A1B1 K. Seega on relativistlike kokkutõmbumine pikkuses segment tänu suurenenud kiirus.

Alates Lorentz väljund teha järgmist: kiirusel, mis on lähedane valguse kiirus, on nn ajal avanenud (kaksikud paradoks).

Oletame, et raami K vaheline aeg kaks sündmust on määratud selliselt: t = t2-t1 ning süsteem K1 vaheline aeg kaks sündmust on defineeritud järgmiselt: t = t22-t11. Aeg koordinaatide süsteemi suhtes, mis on loetakse fikseeritud, nimetatakse õigeaegselt süsteemi. Kui õige aeg K rohkem kui õige aeg süsteemis K1, siis võib öelda, et see määr ei ole null.

Mobiilsüsteem K aeglustus jooksul, mis on mõõdetud fikseeritud süsteemi.

Tuntud mehaanikat et kui organite suhtes liikuda süsteemis kiirus V1 koordinaate ja selline süsteem liigub võrreldes fikseeritud koordinaatsüsteemi kiirusega V2, kiirust organite suhtes statsionaarse koordinaatsüsteemis defineeritud järgmiselt: V = V1 + V2.

See valem ei sobi määramisel kiiruse keha relativistlike mehaanikat. Selliste mehaanika, kus Lorentzi teisendus kasutatakse järgmist valemit omab:

V = (V1 + V2) / (1 + V1V2 / cc).